模拟测定103Pd放射性支架在血管中的剂量分布

目的 测定血管内^103Pd放射性支架的剂量分布。方法 采用肌肉组织等效材料代替血管壁，用热释光剂量计模拟测量血管内的剂量分布。结果 当支架活度为9．8MBq时，支架表面累积吸收剂量为9．8Gy(17d)。^103Pd支架表面的剂量分布随径向距离增加而迅速减少，在支架表面径向距离0．4mm处80％的剂量被血管壁吸收。结论 血管内^103Pd支架对血管周围的器官和组织无明显损害。     

血管内近距离放射治疗剂量影响因素的研究

目的　研究32 P球囊预防血管再狭窄的影响因素。方法　采用组织等效血管和热释光剂量学方法。结果　 2 5mm× 2 0mm空球囊内残留32 P对血管壁造成的剂量影响是 0 92Gy min。当球囊内导管偏离中心时 ,球囊外表面的吸收剂量将降低 2 0 %。气泡位置处的吸收剂量比球囊外表面平均吸收剂量低约 30 %。结论　32 P球囊表面轴向剂量分布较均匀 ,但径向吸收剂量随距离增加迅速减少。血管内近距离放射治疗有很好的临床应用前景。     

32P液体球囊在血管内吸收剂量的研究

目的　研究32 P球囊在血管内的剂量分布。方法　用肌肉等效材料代替血管壁 ,采用热释光剂量学方法模拟测量靶血管轴向和径向吸收剂量率分布 ,并对相关影响因素 (球囊内压力 ,气泡 )进行了研究。结果　 3 0mm× 2 0mm 32 P球囊 ,活度为 92MBq时 ,血管表面平均吸收剂量率为0 48Gy min ,在径向 0 4mm处为 0 2 2Gy min。结论　血管壁表面剂量分布较均匀 ,径向剂量随距离迅速衰减 ,但存在诸多影响因素。     

放射性液体球囊剂量分布的影响因素探讨

目的研究放射性液体球囊在血管组织内剂量分布的影响因素。方法用模拟实验和理论计算两种方法估算注射压力对球囊的扩张能力、球囊内气泡、导管内核素对血液的不必要照射等影响因素。结果不同注射压力下球囊对血管组织产生的剂量不同，在压力大于4个大气压后，达到最大平衡。球囊内的气泡体积随着压力的增加而减少，对血管剂量的影响也变小。导管内的液体对血液组织有一定剂量的照射。结论用放射性球囊治疗患者时，注射压力、球囊内气泡和导管内的液体对剂量分布有影响。     

基于蒙特卡罗EGS4算法的核素内照射吸收剂量计算方法探讨

目的 以蒙特卡罗EGS4算法(Monte Carlo EGS4,MC EGS4)为基础,用时序性SPECT/CT检查探讨核素内照射治疗吸收剂量的计算方法.方法 用体模标定153Sm放射性浓度与SPECT图像灰度值的关系;用RMI467型CT体模标定不同组织物理密度与CT图像灰度值的关系;优化MC EGS4计算程序.以此为基础,通过时序性SPECT/CT检查和累积尿液的放射性测定,计算4例肿瘤多发骨转移患者153Sm-乙二胺四亚甲基膦酸(EDTMP,按体重注射24.1 MBq/kg)内照射治疗后不同靶器官的三维吸收剂量分布和病灶、骨髓、脊髓、盆腔性腺组织的吸收剂量.结果 SPECT和CT图像的灰度值分别与153Sm放射性浓度和组织物理密度之间存在线性对应关系(P＜0.05).多发骨转移癌患者骨转移灶的153Sm-EDTMP吸收剂量分布明显不均,放射性累积中心点吸收剂量最高,边缘区域剂量降低.1例患者最高点内照射吸收剂量率为4.3×10-8 Gy·s-1,左髂骨转移灶最高吸收剂量约为5.6 Gy,病灶边缘吸收剂量为2.0 Gy.其他3例患者病灶最高点吸收剂量率分别为4.5×10-8,3.5×10-8,3.8×10-8 Gy·s-1.结论 基于MC EGS4算法,用时序性SPECT/CT可计算核素内照射治疗患者的病灶和其他靶器官吸收剂量及其三维分布.     

俄歇电子发射核素靶向治疗中细胞平均吸收剂量的计算

目的 给出一种新的方法,计算俄歇电子发射核素在细胞中均匀分布和非均匀分布时细胞和细胞核的平均吸收剂量以吸引剂量在细胞内的分布。方法 俄歇电子单位路径的能量损失用多项式拟合,用解析方法给出点源在细胞或细胞核内的能量沉积,从而得到不同源－靶组合的S值。放射性核素在细胞中径向线性分布和指数分布,分别计算了细胞和细胞核的平均吸收剂量;以及放射源距细胞中心不同距离时对细胞吸收剂量的影响。光子对细胞或细胞核的剂量贡献忽略不计。结果 平均吸收剂量及其在细胞内的分布和细胞的大小、俄歇电子能谱、核素的空间分布密切相关。细胞核内的核素对细胞核吸收剂量的贡献远大于细胞质中的核素。结论 俄歇电子在生物组织中的射程短,单位路径的能量损失高,能产生非常高的局部能量沉积。我们给出的细胞平均吸收剂量的解析计算方法计算速度快,结果可靠。     

用热释光法测量32P球囊和103Pd支架在血管内的剂量分布

本研究采用模拟实验方法，分别对^103Pd支架(简称支架)和^32P球囊(简称球囊)在血管内的剂量分布进行了测量，现报道如下。     

经肝动脉灌注90Y微球治疗肝癌的剂量计算

目的 计算经肝动脉灌注^90Y微球治疗肝癌后肿瘤及正常组织内的吸收剂量分布情况。方法 用Campbell AM等人的肝癌病人经^90Y微球治疗后的肿瘤切实实验结果进行微球的分布模拟，然后计算肿瘤及正常组织的吸收剂量并画出吸收剂量自肿瘤中心沿径向的分布图，并与其他微球分布模型的计算结果进行比较。结果 用本文中的微球分布计算所得的总微球数接近于实际注入肝脏部位的微球数，以此分布为基础的剂量计算结果表明：治疗后绝大部分正常组织的有收剂量均小于其耐受剂量但同时在肿瘤中心部位也存在欠剂量区，此结果要较相同治疗活度下其他两种微球分布模型计算的结果更接近于实际情况；相同治疗活度及微球分布时^90Y微球治疗后的剂量均匀性较^32P的略优。结论 ^90Y微球治疗肝癌后的剂量计算最好采用微球的不均匀分布模型才能正确反映实际剂量分布并解释临床实际疗效。     

99Tcm-MIBI在小鼠肝脏细胞核内的吸收剂量分布研究

目的：尝试建立了一种微剂量估算模式，评估靶细胞核对放射性红物的准确吸收剂量率。方法：以^99Tc^m－甲氧基异丁基异腈（MIBI）为例，运用冰冻切片光镜放射自显影技术。观察小鼠尾静脉注射^99Tc^m-MIBI2h后，肝脏内放射性药物在亚细胞水平分布情况，探索一种符合实际分布情况的数学模式来估算肝细胞核的微剂量率，并与医学内照射剂量（MIRD）估算方式比较，判断两种剂量率估算方法的准确性。结果：^99Tc^m-MIBI在肝脏亚细胞水平的分布是不均匀的，实际肝细胞核微剂量率数值与利用MIRD模式估算的结果差异有非常显著性（P＜0．01）.结论：在^99Tc^m标记药物非均匀分布情况下，本文作者所建立的微剂量率估算模型，可替代MIRD模式，较准确地估算微剂量率。     

软组织中β点源和球源剂量分布估算

目的　比较文中所给出的３ 个具有代表性的β核素源的吸收剂量估算方法对核素源在软组织中的剂量率分布计算结果。方法　分别用３ 种方法计算３２Ｐ点源和球源在软组织中的剂量分布,并对其结果进行比较。结果　３ 个公式计算结果之差：在ｒ＝ ０－０８ ～０－２（ｇ／ｃｍ２） 范围内,在５％ 以内;ｒ＝ ０－０１ ～０－３５（ｇ／ｃｍ２）之间,在１０ ％ 以内;ｒ＞０－３５ （ｇ／ｃｍ２）,基本大于１０％ 。对５０ μｌ 的球源,在距球表面ｚ≤０－１５ ｇ／ｃｍ２ 范围内３ 个公式计算结果相差在１０ ％ 以内。结论　由３ 个点核函数及其由它们推导出来的球源剂量率的计算结果,在距离点源或球源表面较近时,一致性较好;距离较远时,一致性变差。